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物體可以在不同的載荷大小及比例下實現(xiàn)彈性平衡。但塑性平衡只有在特定載荷下才有可能。例如，可以認為，在簡單拉伸時，塑性變形出現(xiàn)的標志是當載荷引起的應力等于屈服極限。如果隨著變形增加，產生材料的硬化，為了塑性變形的進一步發(fā)展，則需增加應力。其數值由硬化曲線（真實應力曲線）定。如果沒有硬化，則單向塑性拉伸時應力為一常數。

如果物體的材料是不可壓縮且無硬化的，則該物體被稱為理想塑性體。對于理想塑性體在拉伸時真實應力應變。對于理想塑性體，在塑性變形時，在彈性理論中所解決的問題，一般是沒有意義的。例如，由已知應力a不熊找到應變的o數值（它可以是任意的），而在任意給定的外力的情況下，不可能產生塑性平衡，因為力的大小應該是一定的，例如，對于拉仲變形，發(fā)生在應力為時。

由前述很明顯，單向拉伸時從彈性狀態(tài)向塑性狀態(tài)過渡的條件是等式al=a。。同時，彈性變形及塑性變形的重大差別在予彈性應變數值完全取決于所作用的應力，而在塑性變形的某一瞬刻，知道瞬時的應力分布只能判定應變的增量。但是必須知道，大直徑不銹鋼管在任意應力狀態(tài)下迸入并繼續(xù)保持塑性狀態(tài)，需要什么樣的條件。該條件只能在實驗研究的基礎上表明。但是可以相信，物體任一小部分進入塑性狀態(tài)一方面決定于應力間的關系，另一方面決定于一定溫度、速度條件下材料的機械性能。存在好幾個決定受力物體（的質點）由彈性狀態(tài)向塑性狀態(tài)過渡的學說，簡稱為“塑性條件”。由M．顧伯耳（1919年）及P。米塞斯（1913年）所提出的塑性條件是最有實驗根據的。此條件可以闡述為：大直徑不銹鋼管體內任一小部分發(fā)生由彈性狀態(tài)向塑性狀態(tài)過渡的條件是當應力強度達到單向塑性應力狀態(tài)下相應變形溫度、速度及變形程度下的流動應力�？梢院唵蔚恼f：在塑性狀態(tài)下應力強度總是等于流動應力除此以外，應該考慮到，式(5.1)中流動應力d。應理解為單向塑性應力狀態(tài)下的真實應力而不是名義應力e。

在冷變形條件下：（如果將屈服極限視為真實應力）時開始塑性變形。隨著變形程度增加，流動應力。由于硬化也增加，因此，為了保持塑性狀態(tài)所需的at數值也要增加。在具有完全再結晶（硬化全消除）的熱變形情況下，可以取強度極限a，的數值代替a。，因為在高溫時a。及d。相差不多，d。的數值可以由相應溫度下的拉力試驗獲待。為了確定應力a。，也可以利用高試件（高徑比大于1）在近似單向應力狀態(tài)（好的潤滑，專門的砧板）下壓縮的試驗結果。但是在所有情況下都應當考慮由于試驗時的應變速度與真實變形過程中應變速度不同而必須引入的修正。http://hzsnkyy.cn/